Page - 16 - in Strukturaufklärung durch Mobilitätsmessungen an massenselektierten Clusterionen in der Gasphase

2. Theoretische Grundlagen Abbildung 2.5.: Schematische Darstellung der Projektionsna¨herung. der ProjektionP. Fu¨r planare Strukturen kann der Querschnitt aus der Summe der Einzelprojektionen berechnet werden, dies funktioniert allerdings nur dann, wenn es keine Wechselwirkungen der Teilchen untereinander gibt. Diese Methode beschreibt allerdings so noch keine konkaven Oberfla¨chen, da hier im Allgemeinen P 6= Ω ist. Deswegen muss man das ” Exakte-Harte-Kugel-Integral“ numerisch lo¨sen, um den Querschnitt zu erhalten: Ω = 1 4pi2 2pi∫ 0 dθ pi∫ 0 dφsinφ 2pi∫ 0 dγ ∞∫ 0 db2b(1−cosχ(θ,φ,γ,g,b)). (2.26) Die einzelnen Atome werden auch hier durch Kugeln mit festem Radius angena¨hert. Wechselwirkungen zwischen den Heliumatomen und dem Cluster finden nur genau im Abstand des Kugelradius statt, das Heliumatom wird elastisch reflektiert. Abbildung 2.6.: Schematischere Darstellung des Exakte-Harte-Kugel-Streuverfahrens. 16