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2.3 DieOLEDalsoptischesBauteil demSnelliusschenBrechungsgesetz (siehe Formel 2.3.2) wird das Licht am OLED/Luft Übergang gebrochen. Der Raumwinkel dΩ2 ist gegenüber dΩ1 gering vergrößert mit dem Winkel θ2 zur Normalen. Es ergibt sich daraus [145]: dθ1 dθ2 = cos(θ2)√ n2OLED−sin2(θ2) . (2.3.24) FürdieRaumwinkel ergibt sichdamit [145]: dΩ1 dΩ2 = cos(θ2) nOLED · √ n2OLED−sin2(θ2) . (2.3.25) UnterderBerücksichtigungder typischenBrechungsindizes (nOrganik=1,7− 1,9, nITO=1,8−2,1) [99, 144, 147, 148] der typischenOLED-Materialien kann Formel 2.3.25mit cos(θ2)n2OLED angenähert werden [145], waswiederum nä- herungsweise einemLambertschenStrahler entspricht.Oftmalswird dieAn- nahmeeinesLambertschenStrahlersbeiderMessungdergesamtenAbstrahl- intensitätvonOLEDsangenommen, indemdie Intensität I(θ=0°)gemessen und unter derAnnahme einer LambertschenAbstrahlung dieGesamtintensi- tät berechnet wird [169]. Solche Messungen können fehlerbehaftet sein, da dieAbstrahlcharakteristik z.B. durchdieoptischeKavität vomLambertschen Profil abweichenkann (vgl.Abschnitt 2.3.4).Weiterhin tritt dieAbweichung realerOLEDszumLambertschenStrahlerzumeistbeigrößerenBetrachtungs- winkelnauf,wasbeiderBerechnungphotometrischenGrößen(vgl.Abschnitt 2.4) zu teilweisenichtvernachlässigbarenFehlern führenkann. Dennoch ist die näherungsweise LambertscheAbstrahlcharakteristik einer der großen Vorteile von OLEDs gegenüber anderen Lichtquellen. Beim Einsatz von OLEDs in Displays führt dies zu hohen Betrachtungswinkeln [5, 10] und in derAllgemeinbeleuchtung kann das diffuseLicht vonOLEDs füreinehomogeneAusleuchtunggenutztwerden [14]. 41