Seite - 44 - in Strukturaufklärung durch Mobilitätsmessungen an massenselektierten Clusterionen in der Gasphase

4. Borcluster-Kationen von 8− 42 Atomen zu erzeugen. U¨ber die Intensita¨ten des B+18 la¨sst sich leider keine Aussage treffen, da es, wie oben schon erwa¨hnt, mit der Masse des Goldes zusammenfa¨llt. Man erha¨lt somit einen u¨berproportional intensiven Peak. Zu Beginn steigen die Intensita¨ten der jeweiligen Cluster bis zu einer Gro¨ße von 17 Atomen an, ab einer Gro¨ße von 19 Atomen kann man eine exponentielle Abnahme beobachten. Als besonders stabile Cluster treten die ungeradzahligen Gro¨ßen 11, 13, 15 und 17 auf. Hierbei besitzt absolut gesehen B+13 die gro¨ßte Intensita¨t. Besonders gering sind die Intensita¨ten hingegen bei den geradzahligen Clustern wie B+14 und B + 16. Messungen, bei denen die jeweiligen Driftzeiten bestimmt wurden, konnten nur in einem Gro¨ßenbereich zwischen 12 und 37 Atomen durchgefu¨hrt werden. Bei einer geringeren Anzahl als 12 Atome kamen keine Cluster durch die Driftzelle. Womo¨glich sinddiekleinenBorcluster-Kationenzu leicht,umdurchdiemitStoßgasgefu¨llteZelle zu gelangen. Bei Clustern, die gro¨ßer als B+37 sind, ist die Intensita¨t im Prima¨rstrahl zu gering, als dass man sie in ausreichender Anzahl nach der Driftzelle detektieren ko¨nnte. 0 100 200 300 400 0.000 0.001 0.002 0.003 Au+ B+11 Masse/amu B+13 B+28 Abbildung 4.5.: Darstellung eines charakteristischen Massenspektrums der Borcluster-Kationen. Um den Querschnitt der berechneten Modellstrukturen Ωcalc zu erhalten und sie mit Ωexp vergleichen zu ko¨nnen, wurde das ” Exact Hard Spheres Scattering“ Modell [10] verwendet. Der Kollisionsradius von Bor mit Helium ist der einzige Parameter, den man dazu anpassen muss. Wir kalibrierten ihn an B+13, dessen Struktur wohlbekannt ist [63, 68, 69, 73] und diese ist in unseren Rechnungen um 0,83eV stabiler als das na¨chste Isomer (siehe Abb.4.6). Die Mobilita¨tsmessungen liefern einen Querschnitt 44