Seite - 82 - in Strukturaufklärung durch Mobilitätsmessungen an massenselektierten Clusterionen in der Gasphase

6. Zinncluster-Anionen 500 1000 1500 2000 2500 3000 -0.01 0.00 0.01 0.02 0.03 0.04 0.05 0.06 Sn-20 Sn-10 Masse/amu Sn-n Abbildung 6.2.: Typisches Massenspektrum fu¨r Zinncluster-Anionen. den Clustern ab einer Gro¨ße von 12 Atomen mit 5%1, da die Mobilita¨ten hierbei jeweils aus den Fragmenten bestimmt wurden. Insgesamt sind die EAs im Vergleich zu den Dissoziationsenergien relativ hoch, so dass man im Experinemt keinen Elek- tronenverlust erwarten wu¨rde. Zur Bestimmung des Querschnitts aus den experimentellen Daten wurde auch bei Zinncluster-Anionen das EHSS-Verfahren eingesetzt. Dazu beno¨tigt man den effek- tiven Radius von Zinn und Helium. Man kann allerdings nicht den fu¨r Kationen ermittelten Radius (r= 3,075A˚) verwenden, da man im Fall der Anionen zwei Elek- tronen pro Cluster mehr hat. Auch bei den Anionen wurde der Radius am Heptamer (Sn–7 ) bestimmt. Bei dieser Gro¨ße ist die aus den Rechnungen als zweitgu¨nstigste Struktur um fast 1eV ho¨her in der Energie, so dass man diese Struktur II ausschlie- ßen kann. Der Radius ergibt sich somit zu: r= 3,372A˚. Die Struktur des Sn–7 ist eine pentagonale Bipyramide mitD5h Symmetrie [93]. Diese Ergebnisse der Messungen werden in Tab. 6.2 einer Auswahl (die jeweils drei bis sechs energetisch gu¨nstigsten Strukturen wurden zum Vergleich herangezogen) an gerechneten Strukturen gegenu¨bergestellt. Es werden die Strukturen des GMs sowie die fu¨nf na¨chsten, die gema¨ß ihrer Energiedifferenz zum GM geordnet wurden, gezeigt. Die GM-Strukturen der jeweiligen Clustergro¨ßen sind mit I gekennzeich- net, energetisch ho¨herliegende Minimumstrukturen mit II-VI angegeben, ∆E gibt die Energiedifferenz der betrachteten Struktur zum Wert der GM-Struktur an. Dar- gestellt sind die jeweiligen Strukturen in Abb. 6.3. 1da die Querschnitte aus den Fragmenten gro¨ßerer gemessen wurden, wird ein gro¨ßerer Fehler als in Kapitel 4.3.1 beschrieben, angenommen 82