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2.3 DieOLEDalsoptischesBauteil TE0 TE1 n1 n2 n3 x z y Abb.2.3.3:Prinzip einesDünnschichtwellenleiters.DieTE0 undTE1 Mode ist schematisch dargestellt. zwei Mantelschichten mit n1 und n3 umgeben, wobei n2> n1,n3 gilt. Im FolgendenwirdvonhomogenenundraumladungsfreienMedienausgegangen. Licht kann sich in solch einem Dünnschichtwellenleiter nur in diskreten Feldverteilungen ausbreiten. Man nennt die möglichen Feldverteilungen optische Moden. Bei einem in der Ebene des Wellenleiters liegendem E−Feld-Vektor spricht man von transversalen elektrischen (TE-) Moden, liegt der H−Feld-Vektor in der Ebene des Wellenleiters spricht man von transversalmagnetischen (TM-)Moden.Diese lassen sichausgehendvonder Wellengleichung fürdas E−und H−Feldberechnen:( ∇2+ n2 c20 ∂2 ∂t2 ) E( r, t)=0, (2.3.7) ( ∇2+ n2 c20 ∂2 ∂t2 ) H( r, t)=0. (2.3.8) Dabei istc0dieVakuumlichtgeschwindigkeit.DieBerechnungfürdas E−und H−Feldverläuftanalog. ImFolgendenwirddahernurdas E−Feldbetrachtet. MitdemAnsatz E( r, t)= E( r)ej(ωt± k r) (2.3.9) 33