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5 InterneAuskopplung ω kk0 k ˙n0 Substrat k ˙n0 OLED ω0 Emittiertes Licht Substratmoden Gebundene Wellenleitermoden ω=c˙kx ωp Oberflächenplasmonpolariton ω= c ˙kxnSubstrat ω= c ˙kxnOLED ±G Abb.5.2.8:Lichtverteilung in einer OLED anhand der Dispersionsrelation. Über den Gittervektor GkannLicht ausgebundenenModen inSubstratmodenoder inLuft undviceversagekoppeltwerden. tonen aus einem Wellenleiter also nicht nur auskoppeln, sondern auch ein- koppeln.BetrachtetmandieLichtverteilung in einerOLEDmitHilfe derDi- spersionsrelation für einebeispielhafteFrequenzω0, so ergibt sichdie inAb- bildung 5.2.8 dargestellteVerteilung (vergleicheAbschnitt 2.3.3). Prinzipiell können alle Lichtbereiche imBauteil, also die gebundenenWellenleitermo- den, die kontinuierlich verteiltenSubstratmoden sowie die emittiertenPhoto- nenmitdemBragg-Gitterwechselwirken.ÜberdenmitFormel5.2.2beschrie- benenZusammenhangkönnenPhotonendaher durchAdditionbzw.Subtrak- tion des reziprokenGittervektors in die unterschiedlichen Lichtbereiche der OLED koppeln. Die Effizienz einer Gitter-OLED ist somit eine Frage der „Kopplungs-Bilanz”.Bei denhier untersuchtenWOLEDs fällt dieBilanz für das emittierte Licht bei den 15nm Gittern positiver als bei den 35nm Git- ternaus. InwieferndurchdieGitterstruktureineKopplungvonSubstratmoden auftritt und inwieferndiesedieAuskoppeleffizienzenbeeinflusst,wird imfol- gendenAbschnitt näheruntersucht. 124