Seite - 30 - in Technologien für das Lichtmanagement in organischen Leuchtdioden

2 Grundlagen ImFolgendenwerdendie einzelnenoptischenVerlustkanäle einerOLEDnä- hererläutert undweitereoptischeEigenschaftenvonOLEDsbetrachtet. 2.3.1 Substratmoden Aufgrund der räumlichen Ausdehnung des OLED-Substrats (Substratdi- ckedSubstrat Wellenlängeλ) kann Licht strahlenoptisch betrachtet undmit Hilfe der geometrischenOptik beschriebenwerden. EinLichtstrahl, der vom optischendichteren (hoherBrechungsindexn1) ins optischdünnere (n2<n1) Medium übergeht, wird vomLotweggebrochen, und vice versa. Dieser Zu- sammenhang ist inAbbildung 2.3.2a dargestellt undwird über das Snellius- scheBrechungsgesetzbeschrieben: n1sin(θ1)=n2sin(θ2). (2.3.2) Hierbei sind n1 und n2 die Brechungsindizes und θ1 und θ2 die zugehöri- genWinkel der Lichtstrahlen gemessen zumLot.An jedemoptischenÜber- gang wird ein gewisser Teil des einfallenden Lichtes polarisationsabhängig undwinkelabhängigreflektiert2.DerReflexionsgradR(θ)wirdüberdieFres- nel’schenGleichungenpolarisationsabhängigbeschrieben3 [149]: Rθ=0°= ( n2−n1 n2+n1 )2 , (2.3.3) RTE(θ)= ( sin(θ1−θ2) sin(θ1+θ2) )2 , (2.3.4) RTM(θ)= ( tan(θ1−θ2) tan(θ1+θ2) )2 . (2.3.5) Betrachtet man das Snelliussches Brechungsgesetz (Formel 2.3.2) gibt es einenGrenzwinkel,biszudemdieoptischeBrechungmöglichist.Manspricht 2Der transmittierteAnteil ergibt sichdamitunterVernachlässigungderAbsorptionzuT=1−R. 3TEsteht für eine transversal elektrischWelle;TMfüreine transversalmagnetischeWelle. 30