Drehmoment als Moment erster Ordnung

Die Bezeichnung „Moment“ wird allgemein für Kenngrößen von Verteilungen benutzt, die sich auf die Form

${\displaystyle m_{n}=\int _{\mathbb {R} }x^{n}\mathrm {d} \mu (x)}$

bringen lassen.^[2] Bei einem Drehmoment ist für das Maß ${\displaystyle \mu }$ die Funktion zu nehmen, die dem Ort ${\displaystyle x}$ eine Kraft zuordnet und die Ordnung ${\displaystyle n=1}$ zu wählen. Das Drehmoment ist daher das Moment erster Ordnung (Dipolmoment) einer Kraftverteilung.

Anstelle einer Kraftverteilung lassen sich auch andere physikalische Größen betrachten und deren Verteilungen, wie bei einer Multipolentwicklung, allgemein nach Momenten entwickeln. Die so entstehenden Größen, die keine Drehmomente sind, werden auch mit Wörtern bezeichnet, die die Endung -moment enthalten. Beispiele sind das Flächenmoment, das Trägheitsmoment oder das magnetische Moment.

Wortwahl in Naturwissenschaften und Technik

In den Werken der theoretischen Mechanik und der Physik wird die hier behandelte physikalische Größe ganz allgemein als Drehmoment bezeichnet.^[3] In der Technischen Mechanik sowie bei den DIN- und VDI-Normen wird die Größe meist allgemein als Moment bezeichnet. Selten wird es ebenfalls allgemein als Drehmoment bezeichnet,^[4] teilweise wird die Bezeichnung Drehmoment auch als „umgangssprachlich“ abgelehnt.^[5] Manchmal wird Drehmoment verwendet für das Moment eines Kräftepaares.^[6][7] Meistens wird Drehmoment nur verwendet, wenn es zu einer Drehung des betrachteten Körpers kommt,^[8] beispielsweise beim Festziehen von Schrauben oder bei Wellen von Motoren, aber nicht, wenn es zu einer Verformung kommt (Biege- oder Torsionsmoment) oder die Wirkung noch nicht bekannt ist (Moment).

Daneben gibt es noch eine Reihe von Drehmomenten, die mit der Nachsilbe -moment gebildet werden, wie das Biegemoment, das Torsionsmoment oder das Antriebsmoment. Bezeichnungen wie Biege-Drehmoment oder Torsions-Drehmoment kommen nicht vor.

Im Englischen sind die Bezeichnungen torque und moment möglich.^[9] Die Verwendung unterscheidet sich je nach britischem und US-Englisch sowie nach technischem und physikalischem Umfeld.

Spezielle Drehmomente in der Technik

Es wird unterschieden nach

Art der Beanspruchung:

• Biegemoment: Ein Moment, das ein Bauteil auf Biegung beansprucht.
• Torsionsmoment: Das Moment, das ein Bauteil auf Verdrehung (Torsion) beansprucht.

Art der Bewegung:

• Gier-, Nick-, Wankmoment: Momente um spezielle Achsen eines starren Körpers beim Gieren, Nicken und Wanken.

Art der Wirkung:

• Abtriebsmoment: Das Moment, das an der Welle einer Kraftmaschine oder an der Ausgangswelle eines Getriebes gemessen wird. Für die angetriebene Arbeitsmaschine oder das Getriebe ist es das Antriebsmoment.
• Anfahrmoment: Das Moment, das eine Kraftmaschine aus dem Stand leisten kann (seltener auch als Losbrechmoment bezeichnet), und oder das eine Arbeitsmaschine oder ein Fahrzeug beim Anfahren benötigt.
• Antriebsmoment: Das Moment, das an der Eingangswelle einer Arbeitsmaschine oder eines Getriebes, an der Radachse eines Fahrzeugs oder an der Achse eines Propellers wirkt. Für die treibende Kraftmaschine oder das treibende Getriebe ist es das Abtriebsmoment.
• Anzugsdrehmoment oder Anziehdrehmoment: Das Moment, das beim Befestigen (Anziehen) einer Schraube aufgebracht wird.
• Kippmoment: In der Mechanik das Moment, das ein aufrecht stehendes Objekt umkippt. In der Elektrotechnik das maximale Moment in der Drehmoment/Drehzahl-Kennlinie eines Asynchronmotors. Für Details siehe Kipppunkt.
• Lastmoment: Das Moment, das eine Arbeitsmaschine der antreibenden Kraftmaschine oder dem Getriebe entgegensetzt. Für die Kraftmaschine oder das Getriebe ist es das Abtriebsmoment.
• Einspannmoment: Ein Moment, das erzeugt wird an der Einspannung, also der Befestigung eines Körpers. Es verhindert eine Drehung des Körpers.

Sonstigem:

• Bemessungsmoment: Das Moment, für das ein Bauteil bei der Konstruktion bemessen wurde.
• Nennmoment: Das Moment, für das eine Komponente entworfen wurde.
• Spezifisches Drehmoment: Das Moment pro Liter Hubraum für Kolbenmotoren. Die Höchstwerte für Viertakt-Ottomotoren und für große Viertakt-Dieselmotoren liegen bei 200 Nm/dm³. Ganz große Zweitakt-Schiffsdiesel kommen auf 300 Nm/dm³.

Drehmoment einer Kraft bezüglich eines Punktes

Das Drehmoment oder Moment einer (einzelnen) Kraft bezüglich eines Punktes ${\displaystyle A}$ wirkt in der Ebene, die die Kraft und den Bezugspunkt enthält. In dieser Ebene ist sein Betrag ${\displaystyle M}$ definiert als Produkt aus dem Hebelarm ${\displaystyle a}$ und dem Betrag der Kraft ${\displaystyle F}$:

${\displaystyle M=a\cdot F}$

Um Verwechslungen mit anderen Drehmomenten zu vermeiden, wird der Bezugspunkt auch notiert:

${\displaystyle M^{(A)}}$ oder ${\displaystyle M_{(A)}}$.

Der Hebelarm ist der senkrechte Abstand zwischen dem Bezugspunkt und der Wirkungslinie der Kraft. Diese ist im Allgemeinen nicht die direkte Verbindungslinie zwischen dem Bezugspunkt und dem Angriffspunkt der Kraft. Da sich der Hebelarm nicht ändert, wenn die Kraft entlang ihrer Wirkungslinie verschoben wird, ändert sich dabei auch nicht ihr Drehmoment. Der Bezugspunkt selbst ist frei wählbar. Es muss sich nicht um den Punkt handeln, um den sich der betrachtete Körper dreht. Dieser ist teilweise nicht bekannt und bei Körpern, die fest mit ihrer Umgebung verbunden sind, gibt es einen solchen Punkt gar nicht. Der Bezugspunkt muss auch nicht Teil des Körpers sein, auf den die Kraft wirkt. Sowohl der Betrag als auch der Drehsinn des Drehmomentes hängt von der Wahl des Bezugspunktes ab.

Die vektorielle Definition lautet

${\displaystyle {\vec {M}}={\vec {M}}^{(A)}={\vec {r}}\times {\vec {F}}}$.

Es handelt sich um das Vektorprodukt aus dem Ortsvektor ${\displaystyle {\vec {r}}}$, der vom Bezugspunkt zum Angriffspunkt der Kraft zeigt und dem Kraftvektor ${\displaystyle {\vec {F}}}$. Der Betrag des Ortsvektors entspricht im Allgemeinen nicht dem Hebelarm. Der Betrag des Drehmomentenvektors lässt sich berechnen aus den Beträgen des Orts- und Kraftvektors und dem Winkel ${\displaystyle \varphi }$ zwischen beiden zu

${\displaystyle M=|{\vec {M}}|=F\cdot r\cdot \sin \varphi =|{\vec {F}}|\cdot |{\vec {r}}|\cdot \sin \varphi }$

Es gilt somit ${\displaystyle a=r\cdot \sin \varphi }$.

Häufig wird das Drehmoment auch per Konvention immer auf den Ursprung ${\displaystyle O}$ bezogen:

${\displaystyle {\vec {M}}={\vec {M}}^{(O)}={\vec {r}}\times {\vec {F}}}$

Der Ortsvektor ${\displaystyle {\vec {r}}}$ zeigt dann vom Ursprung zum Angriffspunkt der Kraft.

Der Drehmomentenvektor steht senkrecht auf der Ebene, in der das Drehmoment wirkt, und damit auch senkrecht auf der Ebene, die durch den Kraft- und Ortsvektor aufgespannt wird. Sein Betrag, also seine Länge, entspricht dem Betrag des Drehmomentes und dem Flächeninhalt des Parallelogramms, das durch den Orts- und Kraftvektor gebildet wird. Der Drehsinn ergibt sich durch die Rechte-Hand-Regel: Wenn man den Drehmomentenvektor in Gedanken mit der rechten Hand derart umfasst, dass der Daumen in Richtung der Pfeilspitze zeigt, dann geben die übrigen Finger den Drehsinn an.

Drehmoment einer Kraft bezüglich einer Achse

Beim Drehmoment einer Kraft bezüglich einer Achse wird als Bezugspunkt der Punkt der Achse gewählt, der dem Angriffspunkt der Kraft am nächsten liegt. Der Abstand des Angriffspunkts von der Achse ist dann der Hebelarm. Zur Berechnung kann man die Kraft in eine Ebene projizieren, die senkrecht zur Achse steht, und dann von der projizierten Kraft das Drehmoment bezüglich des Punktes bilden, in dem die Achse die Ebene durchstößt.^[14] Alternativ^[15] kann auch das Drehmoment der ursprünglichen Kraft bezüglich eines beliebigen Punktes auf der Geraden gebildet werden. Anschließend wird der Drehmomentenvektor projiziert in eine Ebene, die senkrecht auf der Geraden steht.

Drehmoment eines Kräftepaares

Ein Kräftepaar besteht aus zwei Kräften, die sich auf parallelen Wirkungslinien befinden, den gleichen Betrag haben und in entgegengesetzte Richtungen zeigen. Im Gegensatz zu einer einzelnen Kraft kann es einen Körper nicht verschieben, aber es versucht ihn zu drehen. Kräftepaare sind häufig vorhanden, wenn es zu einer Drehbewegung von Körpern kommt; eine der beiden Kräfte ist aber häufig nicht sofort zu erkennen, weil es sich meist um eine Zwangskraft handelt.^[16] Der Betrag des Drehmomentes, das von einem Kräftepaar erzeugt wird, lässt sich berechnen als Produkt aus dem Betrag ${\displaystyle F}$ einer der beiden Kräfte und dem Abstand ${\displaystyle a}$ ihrer Wirkungslinien:^[17][18]

${\displaystyle M=F\cdot a}$

Der Drehmomentenvektor des Kräftepaares lässt sich berechnen durch:

${\displaystyle {\vec {M}}={\vec {r}}\times {\vec {F}}}$

Der Ortsvektor ${\displaystyle {\vec {r}}}$ zeigt von einem beliebigen Punkt auf der Wirkungslinie der einen Kraft zu einem beliebigen Punkt auf der Wirkungslinie der anderen Kraft. Häufig wird der Vektor genutzt, der die Angriffspunkte der beiden Kräfte verbindet.

Die Wirkung von Kräftepaaren unterscheidet sich in einigen wichtigen Punkten von einzelnen Kräften, weshalb die Drehmomente von Kräftepaaren sich ebenfalls von anderen Drehmomenten unterscheiden:

• Das Drehmoment eines Kräftepaares ist unabhängig von Bezugspunkten. Dies bedeutet, dass ein Kräftepaar an jeden beliebigen Ort verschoben werden kann, ohne dass sich seine Wirkung oder sein Drehmoment ändert.
• Ein Kräftepaar kann durch sein Drehmoment ersetzt werden, ohne dass sich die Wirkung auf den Körper, auf den es wirkt, ändert. Eine einzelne Kraft kann dagegen nicht durch ihr Drehmoment ersetzt werden.
• Der Drehmomentenvektor eines Kräftepaares kann an jeden beliebigen Ort verschoben werden. Es handelt sich um einen freien Vektor. Der Drehmomentenvektor einer Kraft ist dagegen ein axialer Vektor. Er kann nur entlang der Geraden verschoben werden, die er festlegt.

Herleitungen und Beziehungen zwischen den Drehmomentarten

Es gibt verschiedene Möglichkeiten, die Drehmomente ausgehend von den Grundgesetzen der Mechanik herzuleiten.

In der Theoretischen Mechanik

In der Theoretischen Mechanik wird meist vom zweiten Newtonschen Gesetz ausgegangen in der Form „Kraft gleich Masse mal Beschleunigung“:

${\displaystyle {\vec {F}}=m\,{\ddot {\vec {r}}}(t)}$

Der Vektor ${\displaystyle {\vec {r}}(t)}$ zeigt dabei zu jedem Zeitpunkt ${\displaystyle t}$ vom Ursprung zum Ort des Massenpunkts, der auch der Angriffspunkt der Kraft ist. Die Ableitung des Ortsvektors nach der Zeit ergibt die Geschwindigkeit ${\displaystyle {\dot {\vec {r}}}(t)}$, die durch einen Punkt angezeigt wird, die zweite Ableitung ergibt die Beschleunigung ${\displaystyle {\ddot {\vec {r}}}(t)}$, die durch zwei Punkte gekennzeichnet wird. Wenn die obige Gleichung von links vektoriell mit dem Ortsvektor multipliziert wird, ergibt sich auf der linken Seite das Drehmoment der Kraft bezüglich des Ursprungs und auf der rechten Seite die zeitliche Ableitung des Drehimpulses ${\displaystyle {\vec {L}}(t)}$:

${\displaystyle {\vec {r}}(t)\times {\vec {F}}={\vec {r}}(t)\times m\,{\ddot {\vec {r}}}(t)}$

${\displaystyle {\vec {M}}(t)={\dot {\vec {L}}}(t)}$

Das Drehmoment eines Kräftepaares ${\displaystyle {\vec {M}}_{K}}$ ergibt sich aus der Addition der Drehmomente der beiden Kräfte:

${\displaystyle {\vec {M}}_{K}={\vec {M}}_{1}+{\vec {M}}_{2}={\vec {r}}_{1}\times {\vec {F}}_{1}+{\vec {r}}_{2}\times {\vec {F}}_{2}}$

Da im Kräftepaar ${\displaystyle {\vec {F}}_{2}=-{\vec {F}}_{1}}$ gilt, folgt auch

${\displaystyle {\vec {M}}_{K}=({\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1})\times {\vec {F}}_{1}}$,

in Übereinstimmung mit der obigen Definition des Drehmoments eines Kräftepaars, denn ${\displaystyle {\vec {r}}={\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1}}$.

In der Technischen Mechanik

In der Technischen Mechanik führen Überlegungen zur Resultierenden von Kräftesystemen direkt zum Drehmoment eines Kräftepaares. Daraus lässt sich das Drehmoment einer einzelnen Kraft herleiten.

Mit dem Kräfteparallelogramm lassen sich zwei Kräfte mit gemeinsamem Angriffspunkt durch eine resultierende Kraft ersetzen. Wenn die beiden Kräfte auf einen starren Körper wirken, können sie auch zusammengefasst werden, wenn sich nur die Wirkungslinien der beiden Kräfte schneiden, da die Kräfte dann zum Schnittpunkt verschoben werden können, ohne dass sich die Wirkung auf den Körper ändert. Bei parallelen Kräften gibt es aber keinen Schnittpunkt. Falls die beiden Kräfte ungleiche Stärke haben, kann aber ein Schnittpunkt gefunden und eine resultierende Kraft gebildet werden durch Hinzufügen zweier weiterer Kräfte, deren resultierende Kraft null ist. Für das Kräftepaar ergibt sich jedoch dabei kein Schnittpunkt, sondern ein anderes Kräftepaar, möglicherweise an einem anderen Ort und mit gedrehten Wirkungslinien in anderem Abstand voneinander und veränderter Stärke der beiden entgegengesetzt gleichen Kräfte. Dabei bleibt das Produkt Kraft mal Abstand der Wirkungslinien, also das Drehmoment, immer konstant. Das Kräftepaar kann nicht durch eine einzelne resultierende Kraft ersetzt werden, sondern nur durch ein anderes Kräftepaar mit gleichem Drehmoment. Das Kräftepaar kann daher ganz allgemein durch sein Drehmoment ersetzt werden.

Das Drehmoment einer einzelnen Kraft bezüglich eines Punktes ergibt sich aus dem Drehmoment eines Kräftepaares unter Verwendung des Versetzungsmoments (siehe weiter unten Verschiebung von Kräften). Man betrachtet die zur Wirkungslinie parallele Linie durch den Bezugspunkt als Wirkungslinie von zwei hinzuzufügten entgegensetzt gleichen Kräften derselben Größe wie die Einzelkraft. Die Einzelkraft wird mit der entsprechenden neuen Kraft zu einem Kräftepaar zusammengefasst und dieses dann durch sein Drehmoment ersetzt. Das Ergebnis entspricht der Versetzung der ursprünglichen Einzelkraft und dem Hinzufügen des Drehmomentes eines Kräftepaares. Letzteres ist das Versatzmoment.

Gesamtdrehmoment

Die einzelnen Drehmomente zweier Kräfte können addiert werden, wenn sie sich auf denselben Punkt ${\displaystyle A}$ beziehen:

${\displaystyle {\vec {M}}^{(A)}={\vec {r}}_{A,F1}\times {\vec {F}}_{1}+{\vec {r}}_{A,F2}\times F_{2}}$

Wenn beliebig viele Kräfte vorhanden sind, so ist das Gesamtdrehmoment die Summe über alle Drehmomente. Wenn sie auf den Ursprung bezogen werden, ergibt sich

${\displaystyle {\vec {M}}={\vec {M}}_{\mathrm {Ges} }=\sum _{i}{\vec {r}}_{i}\times {\vec {F}}_{i}}$.

Der Vektor ${\displaystyle {\vec {r}}_{i}}$ zeigt dabei vom Ursprung zum Fußpunkt der Kraft ${\displaystyle {\vec {F}}_{i}}$. Falls Kräftepaare durch ihre Drehmomente ${\displaystyle {\vec {M}}^{\mathrm {KP} }}$ ersetzt wurden, müssen diese zusätzlich addiert werden:

${\displaystyle {\vec {M}}={\vec {M}}_{\mathrm {Ges} }=\sum _{i}{\vec {r}}_{i}\times {\vec {F}}_{i}+\sum _{j}{\vec {M}}_{j}^{\mathrm {KP} }}$

Momentensatz der Statik

Der Momentensatz der Statik besagt, dass das Drehmoment der resultierenden Kraft ${\displaystyle F_{\mathrm {R} }}$ auf einen Körper dieselbe Wirkung hat wie das Gesamtdrehmoment, das sich aus der Summe der einzelnen Drehmomente ergibt:

${\displaystyle a_{\mathrm {R} }\cdot F_{\mathrm {R} }=a_{1}\cdot F_{1}+a_{2}\cdot F_{2}+\dotsb +a_{n}\cdot F_{n}}$

Die resultierende Kraft, die aus allen vorhandenen Kräften gebildet wird, muss dieselbe Wirkung auf einen Körper haben wie die einzelnen Kräfte. Aus der Vektoraddition der einzelnen Kräfte ergeben sich zwar Betrag und Richtung der resultierenden Kraft, aber weder ihr Angriffspunkt noch ihre Wirkungslinie. Diese werden mithilfe des Momentensatzes bestimmt. Die resultierende Kraft muss auf derjenigen Wirkungslinie liegen, auf der sie dasselbe Drehmoment erzeugt wie die einzelnen Kräfte.

Bedeutung hat der Momentensatz vor allem bei der Überprüfung des Drehmomentengleichgewichtes oder für die Berechnung unbekannter Kräfte mithilfe des Drehmomentengleichgewichtes. Kräfte, die schräg zu den Koordinatenachsen im Raum liegen, können dann aufgespaltet werden in mehrere Kräfte, die senkrecht auf den Achsen stehen. Deren Drehmomente lassen sich einfacher berechnen. Die von diesen Kraftkomponenten bewirkten Drehmomente entsprechen in Summe dem Drehmoment, das durch die ursprüngliche Kraft bewirkt wird.

Ruhender Körper

Der drehbare Körper wird durch ein statisches Gegenmoment in Ruhe gehalten. Das auf den ruhenden Körper wirkende und zu messende Drehmoment ist gleich groß wie das Gegenmoment, das zum Beispiel mit einem Hebel erzeugt wird, und dessen Wert das Produkt aus der Hebelarmlänge und der Gegenkraft am Hebelende ist.

Drehender Körper

Das an einer rotierenden Welle bei bestimmter Drehzahl wirkende Drehmoment wird mit einem Bremsdynamometer, zum Beispiel einem Pronyschen Zaum oder einer Wasserwirbelbremse, gemessen. Diese an die Welle angeschlossene Bremseinrichtung nimmt die gesamte übertragene Leistung auf und misst gleichzeitig das Drehmoment.

Zum Beispiel eine Kraftmaschine, an deren Welle das Drehmoment zu messen ist, oder die Bremseinrichtung werden drehbar um die Rotationsachse der Welle gelagert und am freien Ende eines an der Maschine oder an der Bremseinrichtung befestigten Hebelarms die gegenwirkende Umfangskraft gemessen.

Die Messung wird mehrmals wiederholt und eine Drehmoment/Drehzahl-Kennlinie erzeugt.

Das die Drehgeschwindigkeit verändernde Drehmoment lässt sich durch Messen der Winkelbeschleunigung  ${\displaystyle \alpha }$ bestimmen, wenn das Trägheitsmoment  ${\displaystyle I}$ bekannt ist. Die Auswertung erfolgt mit der Formel

${\displaystyle M=I\,\alpha }$.

Elektromotoren

Der Asynchronmotor in der Ausführung als Kurzschlussläufer ist ein häufig verwendeter Elektromotor. Das Bild zeigt das bei Betrieb am Stromnetz (Frequenz und Spannung konstant) typisch erzeugte Drehmoment in Abhängigkeit von der Drehzahl. Der Motor kann über längere Zeit nur in dem kleinen Drehzahlbereich rechts von den Kipppunkten K1 oder K2 auf der steil abfallenden Kurve betrieben werden. Links von den Kipppunkten ist der Anlaufbereich, der immer möglichst schnell durchfahren werden muss. Beim Anlauf hat der Asynchronmotor einen schlechten Wirkungsgrad, einen hohen Anlaufstrom und ein geringes Drehmoment. Um diese Nachteile zu vermeiden, wendet man verschiedene Maßnahmen an, zum Beispiel die Stern-Dreieck-Anlaufschaltung oder den Betrieb an einem Frequenzumrichter. Mittels letzterem gelingt der Anlauf mit mehr als dem Nennmoment, sodass der Motor auch bei Fahrzeugantrieben eingesetzt werden kann.

Ein ebenfalls häufig verwendeter Motor ist der Reihenschluss-Gleichstrommotor, der ein besonders hohes Anlaufmoment hat. Er wird daher für Handgeräte, Waschmaschinen oder auch Bahnantriebe genutzt.

Verbrennungsmotoren

In Automobilprospekten ist es üblich, bei Verbrennungsmotoren anstatt der im Volllastbetrieb aufgenommenen Drehmoment/Drehzahl-Kennlinie (siehe Abbildung „Kennlinien zweier Verbrennungsmotoren“) nur deren Maximalwert gemeinsam mit der entsprechenden Drehzahl anzugeben.^[29]

Da in der Gleichung für die Leistung die Drehzahl nochmals als linearer Faktor enthalten ist, liegt das Maximum der Leistung bei einer höheren Drehzahl als das Maximum des Drehmoments (siehe Abbildung).

Für das Drehmoment ${\displaystyle M}$ von Zweitaktmotoren gilt die Formel:

${\displaystyle M={\frac {V_{h}p_{e}}{2\pi }}}$

Hierbei ist ${\displaystyle V_{h}}$ das Hubvolumen und ${\displaystyle p_{e}}$ der Mitteldruck des verbrannten Treibstoffs, ${\displaystyle V_{h}p_{e}}$ also die in dem Zyklus erbrachte Arbeit als „Kraft mal Weg“.

Für das Drehmoment von Viertaktmotoren gilt entsprechend:

${\displaystyle M={\frac {V_{h}p_{e}}{4\pi }}}$

Denn bei zwei Umdrehungen pro Arbeitszyklus halbiert sich die Arbeit pro Umdrehung gegenüber dem Zweitakter.

Zahlenbeispiel

Drehmoment und Leistung eines Viertaktmotors

Ein Serienfahrzeug mit 2000 cm³ (= 0,002 m³) Hubvolumen, dessen Viertaktmotor bei einer Drehzahl von 2000/min einen Mitteldruck von 9 bar (= 900.000 Pa; 1 Pa = 1 N/m²) erreicht, in SI-Einheiten gerechnet:

${\displaystyle M={\frac {0{,}002\,\mathrm {m} ^{3}\cdot 900.000\,{\frac {\mathrm {N} }{\mathrm {m} ^{2}}}}{4\pi }}=143\,\mathrm {Nm} }$

Die Gleichung für die Leistung bei einer Drehbewegung lautet (siehe oben; ${\displaystyle n}$ … Drehzahl, Anzahl der Umdrehungen pro Zeitspanne)

${\displaystyle P=2\pi \ n\ M\ }$

und als Funktion der Drehzahl

${\displaystyle P(n)=2\pi \ n\ M(n)}$.

${\displaystyle M(n)}$ ist die für einen bestimmten Motor drehzahlabhängige Drehmomentkennlinie. Sie wird durch Messung erhalten.

Ein Verbrennungsmotor, der bei Drehzahl 2000 Umdrehungen pro Minute das Drehmoment 143 Nm abgibt, hat in diesem Betriebszustand folgende Leistung:

${\displaystyle P=2\pi \cdot {\frac {2000}{60\ \mathrm {s} }}\cdot 143\ \mathrm {Nm} \ \approx 30\ \mathrm {kW} }$ .

Hydraulikmotoren

Die hydraulische Leistung ${\displaystyle P}$ eines Hydraulikmotors errechnet sich aus den Drücken ${\displaystyle p_{1}}$ und ${\displaystyle p_{2}}$ am Motoreingang oder -ausgang und dem geschluckten Ölvolumen ${\displaystyle Q=q\cdot n}$ ( ${\displaystyle q}$ ist das Volumen je Umdrehung):

${\displaystyle P=(p_{1}-p_{2})\,qn}$

Aus der Gleichung für die Leistung bei einer Drehbewegung (siehe oben)

${\displaystyle P=2\pi Mn}$

folgt das Drehmoment zu:

${\displaystyle M={\frac {(p_{1}-p_{2})\,q}{2\pi }}}$