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Anwendungen auf homogene Systeme 57 v T T1 T2 v1 v′1 v2 v ′ 2 1 3 4 2 Fig. 3. wobei Q1 und Q2 die von den beiden Wa¨rmebeha¨ltern abgegebenen Wa¨rmemengen bezeichnen (Q1 ist hier negativ). Die a¨ußere Arbeit A la¨ßt sich aus der adiabatischen und aus der isothermen Kompressibilita¨t der angewandten Substanz berechnen: dieselbe betra¨gt nach (20): A=− v2T2∫ v1T1 pdv− v′2T2∫ v2T2 pdv− v′1T1∫ v′2T2 pdv− v1T1∫ v′1T1 pdv, wobei die erste und die dritte Integration auf adiabatischem Wege, die zweite und die vierte auf isothermem Wege zu erfolgen hat. Setzen wir von nun an ein ideales Gas voraus, so lassen sich die vier Integrale leicht berechnen. Es wird na¨mlich durch Beru¨cksichtigung von (30) und (36): (41) A= T2∫ T1 cvdT−R m v′2∫ v2 T2 v dv+ T2∫ T2 cvdT−R m v1∫ v′1 T1 v dv.