Seite - 137 - in Vorlesungen über Thermodynamik

System in verschiedenen Aggregatzusta¨nden 137 d.h. diejenige Wa¨rmemenge, welche der Masseneinheit Flu¨ssigkeit von außen zuzufu¨hren ist, damit sie bei konstant gehaltener Temperatur unter dem konstanten Druck des gesa¨ttigten Dampfes vollsta¨ndig in Dampf u¨bergeht. Denn die Vera¨nderung der Energie ist hierbei u1−u2, und die dabei von außen aufgewendete a¨ußere Arbeit A, welche hier negativ ist, betra¨gt: A=−p1(v1−v2). Es ist also: r=u1−u2 +p1(v1−v2)(110) und daher r=T(v1−v2)dp1 dT .(111) DieseschonvonClapeyronausderCarnotschenTheorie(§52)abgeleitete, zuerst von Clausius streng begru¨ndete Gleichung gestattet die Berechnung der Verdampfungswa¨rme fu¨r eine beliebige Temperatur aus den Volumina des gesa¨ttigten Dampfes und der Flu¨ssigkeit, sowie der Abha¨ngigkeit der Spannung des gesa¨ttigten Dampfes von der Temperatur. Sie ist in sehr vielen Fa¨llen durch die Erfahrung besta¨tigt worden. § 175. Als Beispiel berechnen wir die Verdampfungswa¨rme des Wassers bei 100◦C., also beim Druck einer Atmospha¨re. Hierfu¨r ist: T= 273+100 = 373, v1 = 1674 nach Knoblauch, Linde und Klebe (Volumen eines g gesa¨ttigten Wasserdampfes bei 100◦C. in ccm), v2 = 1 (Volumen eines g Wasser bei 100◦C. in ccm), dp1 dT ergibt sich aus den Messungen des Druckes gesa¨ttigten Wasserdampfes von Holborn und Henning fu¨r 100◦C. zu 27,12mm Quecksilber pro Grad. Die Reduktion auf absolute Druckeinheiten liefert nach §7: dp1 dT = 27,12 760 ·1013250