Seite - 143 - in Vorlesungen über Thermodynamik

System in verschiedenen Aggregatzusta¨nden 143 in U¨bereinstimmung mit den direkten Messungen. § 182. Die Beziehung (115) vereinfacht sich bedeutend, wird aber ungenau, wenn man wieder das Volumen v2 des flu¨ssigen Wassers gegen das v1 des Dampfes vernachla¨ssigt und fu¨r letzteres die Zustandsgleichung eines idealen Gases benutzt. Denn dann wird: v1 = R m T p1( ∂r1 ∂T ) p = R mp1 und die Gleichung (115) lautet einfach: (cp)1−(cp)2 = dr dT , in unserem Beispiel: (cp)1−(cp)2 =−0,64 (cp)1 = 1,01−0,64 =0,37, also erheblich zu klein. § 183. Wenden wir nun die Beziehung (115) auch auf schmelzendes Eis bei 0◦ und Atmospha¨rendruck an, indem wir den Index 1 auf den flu¨ssigen, den Index 2 auf den festen Aggregatzustand beziehen. Die Abha¨ngigkeit der Schmelzwa¨rme r des Eises von der Schmelztemperatur T ist wohl noch nicht direkt gemessen worden, sie la¨ßt sich aber aus (115) berechnen, da diese Gleichung ergibt: dr dt = (cp)1−(cp)2 + r T − r v1−v2 {( ∂v1 ∂T ) p − ( ∂v2 ∂T ) p } .