Seite - 144 - in Vorlesungen über Thermodynamik

Anwendungen auf spezielle Gleichgewichtszusta¨nde 144 Dabei ist: (cp)1 = 1,01 (Spezifische Wa¨rme des Wassers bei 0◦), (cp)2 = 0,50 (Spezifische Wa¨rme von Eis bei 0◦), r= 80, T= 273, v1 = 1,00, v2 = 1,09,( ∂v1 ∂T ) p =−0,00006 (Ausdehnungskoeffizient des Wassers bei 0◦),( ∂v2 ∂T ) p = 0,0001 (Ausdehnungskoeffizient von Eis bei 0◦). Folglich nach der obigen Gleichung: dr dT = 0,66, d.h. wenn der Schmelzpunkt des Eises durch entsprechende Vermehrung des a¨ußeren Druckes um 1◦ erniedrigt wird, nimmt auch die Schmelzwa¨rme um 0,66 cal ab. § 184. Es ist schon fru¨her wiederholt darauf hingewiesen worden, daß man außer der spezifischen Wa¨rme bei konstantem Druck und der bei konstantem Volumen noch beliebige andere spezifische Wa¨rmen definieren kann, je nachdem man die a¨ußeren Umsta¨nde, unter denen die Erwa¨rmung stattfindet, verschieden reguliert. In jedem Falle gilt die Gleichung (23) des ersten Hauptsatzes: c= du dT +p dv dT . Bei den gesa¨ttigten Da¨mpfen ist nun auch diejenige Art der Erwa¨rmung von Interesse, bei welcher der Dampf immer gerade im Zustand der Sa¨ttigung erhalten wird. Bezeichnen wir die diesem Vorgang entsprechende spezifische Wa¨rme des Dampfes mit h1 — Clausius nannte sie die spezifische Wa¨rme ” des gesa¨ttigten Dampfes“ — so ergibt sich in unserer Bezeichnung: (116) h1 = du1 dT +p1 dv1 dT . U¨ber den Wert von h1 la¨ßt sich von vornherein nichts aussagen, ja selbst das Vorzeichen dieser Gro¨ße muß vorla¨ufig dahingestellt bleiben. Denn wenn der Dampf wa¨hrend der Erwa¨rmung um 1◦ gerade gesa¨ttigt bleiben soll, muß