Seite - 243 - in Vorlesungen über Thermodynamik

Verdu¨nnte Lo¨sungen 243 beziehen. Durch die Hinzufu¨gung der Striche bei den Molekulargewichten (m′0, m′1, m′2, .. .) ist die Mo¨glichkeit offen gelassen, daß die verschiedenen Moleku¨larten im Dampfe ein anderes Molekulargewicht besitzen als in der Flu¨ssigkeit. In der Flu¨ssigkeit ist die Gesamtzahl der Moleku¨le: n=n0 +n1 +n2 + . .. (nahe gleich n0). Im Dampf sei dieselbe: n′=n′0 +n′1 +n′2 + . .. Dann sind die Konzentrationen der einzelnen Moleku¨larten in der Flu¨ssigkeit: c0 = n0 n , c1 = n1 n , c2 = n2 n , ..., im Dampf: c′0 = n′0 n′ , c ′ 1 = n′1 n′ , c ′ 2 = n′2 n′ . .. . Da das hier betrachtete System verschiedene Arten von Vera¨nderungen erleiden kann, so sind auch verschiedene Gleichgewichtsbedingungen zu erfu¨llen, deren jede sich auf eine bestimmte Umwandlungsart bezieht. Betrachten wir zuerst diejenige Vera¨nderung: ν0 :ν1 :ν2 : . .. :ν′0 :ν′1 :ν′2 : . .. = δn0 : δn1 : δn2 : . .. : δn′0 : δn′1 : δn′2 : . .. , welche in der Verdampfung eines gelo¨sten Moleku¨ls der ersten Art besteht, so ist: ν0 = 0, ν1 =−1, ν2 = 0, .. . ν′0 = 0, ν′1 = m1 m′1 , ν′2 = 0, .. . und die Gleichgewichtsbedingung (218) wird: −logc1 +m1 m′1 logc′1 = logK oder: c′1 m1 m′1 c1 =K.