Seite - 5 - in Vorlesungen über Thermodynamik

Temperatur 5 worin P nur vom Druck p abha¨ngt. Hierbei ist nach Gleichung (1) (3) pv0 =ϑ0, wenn ϑ0 den Wert bezeichnet, den die Temperaturfunktion ϑ fu¨r t= 0 annimmt. Endlich benutzen wir noch die ebenfalls schon oben, §4, angefu¨hrte Erfahrung, daß der Betrag der Ausdehnung bei einer Erwa¨rmung von 0◦ auf 1◦ fu¨r alle idealen Gase der na¨mliche Bruchteil α (etwa = 1273) des Volumens bei 0◦ ist. (Gesetz von Gay Lussac.) Setzt man also t= 1, so wird v−v0 =αv0, und die Gleichung (2) geht u¨ber in: (4) 1 =αv0P. Durch Elimination von P, v0 und v aus den Gleichungen (1), (2), (3), (4) ergibt sich die Temperaturfunktion: ϑ=ϑ0(1+αt), also linea¨r abha¨ngig von der Temperatur, und die Zustandsgleichung (1) wird: p= ϑ0 v (1+αt). § 10. Diese Gleichung nimmt eine wesentlich einfachere Form an, wenn man den im §3 willku¨rlich festgesetzten Nullpunkt der Temperatur um 1 α Grad verschiebt, indem man den Schmelzpunkt des Eises nicht = 0◦, sondern = 1 α (etwa = 273◦) setzt. Schreibt man na¨mlich: t+ 1 α =T (absolute Temperatur), und setzt zur Abku¨rzung die Konstante αϑ0 =C, so wird die Zustandsgleichung: (5) p= C v ·T=C ·M V ·T. Die Einfu¨hrung der absoluten Temperatur kommt offenbar im Grunde nur darauf hinaus, daß man die Temperatur nicht, wie in §3, durch eine Volumendifferenz, sondern durch das Volumen selbst mißt. DienaheliegendeFragenachderphysikalischenBedeutungdesNullpunkts der absoluten Temperatur ist offenbar dahin zu beantworten, daß die