Seite - 142 - in Vorlesungen über Thermodynamik

Anwendungen auf spezielle Gleichgewichtszusta¨nde 142 so erha¨lt man schließlich: (115) (cp)1−(cp)2 = dr dT − r T + r v1−v2 {( ∂v1 ∂T ) p − ( ∂v2 ∂T ) p } . Diese Gleichung gestattet abermals eine Pru¨fung des zweiten Hauptsatzes, da sie lauter Gro¨ßen entha¨lt, die unabha¨ngig voneinander gemessen werden ko¨nnen. § 181. Nehmen wir als Beispiel wieder gesa¨ttigten Wasserdampf bei 100◦C., also unter Atmospha¨rendruck, und berechnen hierfu¨r die spezifische Wa¨rme des Dampfes bei konstantem Druck: (cp)1, dann ist: (cp)2 = 1,01 (spezifische Wa¨rme des flu¨ssigen Wassers bei 100◦), r= 539 (Verdampfungswa¨rme des Wassers bei 100◦), T= 373. Ferner1: dr dT =−0,64 (Abnahme der Verdampfungswa¨rme mit der Temperatur), v1 = 1674 (Volumen von 1 g gesa¨ttigtem Wasserdampf bei 100◦),( ∂v1 ∂T ) p = 4,813 (Isobarer Ausdehnungskoeffizient dieses Dampfes). Die entsprechenden Gro¨ßen fu¨r flu¨ssiges Wasser sind: v2 = 1,0,( ∂v2 ∂T ) p = 0,001. Diese Zahlen liefern nach (115) das Ergebnis: (cp)1−(cp)2 =−0,54, oder: (cp)1 = (cp)2−0,54 = 1,01−0,54 = 0,47, 1Vgl.O.Knoblauch,R.LindeundH.Klebe,Mitteilungen u¨berForschungsarbeiten, herausgegeben vom Verein Deutscher Ingenieure Heft 21, Berlin 1905. Ferner: Harvey N. Davis, Proc. of the American Academy of Arts and Sciences. Bd. 45, p. 265, 1910. F. Henning, Zeitschr. f. Physik 2, p. 197, 1920.