Seite - 29 - in Aufklärung der Struktur von Metallclusterionen in der Gasphase mittels Elektronenbeugung

Datenanalyse 29 5 s). Eventuell auftretende Fragmente oder Nachbarclustergrößen führen ab einem Schwellenwert von 4–5% bezogen auf den gewünschten Cluster zum Aussortieren des Beugungsbildes. Abbildung 13: links – Einzelbild mit der höchsten im TIED-Experiment gemessenen Streuinten- sität, Ag147−. mitte – Referenzbild der Hintergrundstreuung. rechts – Differenzbild. 3.7 Datenanalyse Die eindimensionale Abstandsinformation I(r) wird aus einem Differenzbild (Größe des CCD-Chips: 512 x 512 Pixel) erhalten, indem das Streusignal als Funktion des Radius r (in Pixeln) über konzentrische Kreise um das Abbildungszentrum des primären Elektro- nenstrahls gemittelt wird. Das geometrische Zentrum wird mit Hilfe eines Centerfinders durch Maximieren der mittleren Intensität des ersten Beugungsrings bestimmt. Mit Hil- fe der Gerätgeometrien lässt sich die Gesamtstreuintensität Itot(s) als Funktion des gerä- teunabhängigen Streuvektors  s , genauer dessen Betrag, über den Streuwinkel θ (bezo- gen auf die Abweichung zur geometrischen Flucht des Primärstrahls) bestimmen: 0 2 2 2 42     tan sin sr s L k θ θ λ π     = ≈ = =        . (31) Mit L ist der Abstand zwischen Fallenzentrum und Phosphorschirm und mit λ die de- Broglie-Wellenlänge der Elektronen (6,02pm) in der Gleichung enthalten. Die Nähe- rung gilt für kleine Streuwinkel und führt beim größten experimentell zugänglichen Streuwinkel (s = 14Å-1 oder θ = 7,8°) zu einer Abweichung von 0,7%. Die Gerätekonstante ks beschreibt die Umrechnung von Pixelabständen r zum Betrag des Streuvektors s: 2 ss r k rL π λ = = . (32)