Seite - 178 - in Aufklärung der Struktur von Metallclusterionen in der Gasphase mittels Elektronenbeugung

178 Strukturen von Metallclusterionen Abbildung 138: Experimentelle sMexp-Funktion (schwarze offene Kreise) und theoretische sMtheo-Funktion (rote Linie) der rechts abgebildeten Kandidatstruktur mit einem zehnatomigen Kern von Au55− (oben, 1). Die blaue Linie entspricht der gewichteten Abweichung ΔwsM. Im unteren Graphen (2) ist ein Unterschied der experimentellen sMexp-Funktion von Au55+ zu er- kennen (siehe Pfeile). gefundene unter den fcc-Elementen. Wie im Falle von Tantal, das auch keine typische Cs-FS-Struktur bildet, ist es naheliegend, dass die gefundenen drei Bindungsmotive nicht streng für schwere Elemente der fünften Periode verwendet werden können. Elekt- ronische (relativistische) Effekte wie auch zunehmende Packungsspannungen aufgrund einer geringeren Akzeptanz für Abweichungen einer optimalen Bindungslänge sind hier wahrscheinlich von Bedeutung. Der Vergleich der Palladiumclusterionen (+/–) zeigt gegenüber den beiden Goldverbin- dungen relativ geringe Unterschiede. Beide Cluster bilden eine ikosaedrische Struktur mit relativ hoher Symmetrie. Wie bereits in Abschnitt 5.5.1 diskutiert liefert die Anpas- sung einer Ci-Modellstruktur die beste Übereinstimmung. Aus Abbildung 139 können Abbildung 139: Experimentelle sMexp-Funktion (schwarze offene Kreise) und theoretische sMtheo-Funktion (rote Linie) des Ci-Isomers (siehe Abbildung 129) von Pd55− (oben, 1) und Pd55+ (unten, 2) im Vergleich. Die blaue Linie entspricht der gewichteten Abweichung ΔwsM. -2 0 2 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 -20 0 20 (1) (2) s / Å-1 -3 0 3 -2 0 2 4 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 -2 0 2 4 (2) -3 0 3 s / Å-1 (1) -3 0 3