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132 5 QuasistatischerNormalstoßaxialsymmetrischerKörper Die Abb.5.6 und 5.7 zeigen die Verläufe der Eindrucktiefe als Funktion der Zeit für die beiden theoretischenModelle imVergleichmit den experimentellenErgebnissen.Die Übereinstimmungzwischender theoretischenVorhersageunddemExperiment ist sehrgut, dabeiunterscheidensichdiebeidenuntersuchtenModellenursehrgeringfügigvoneinander. Diese überschätzen die Stoßdauer, außerdem ist dieÜbereinstimmungbei denVersuchen mitGummibesseralsbeidenenmitdenhalbiertenKartoffeln.Diesistvermutlichaufderen unregelmäßigereFormunddenEinflussderSchalezurückzuführen. DieÜbereinstimmungzwischenTheorieundExperiment fürdieVerläufederEindruck- geschwindigkeit ist ebensogutwie imFall derEindrucktiefe, da in denExperimentendie Geschwindigkeit nicht separat gemessen, sondern durch diskreteDifferenzierung aus den Verschiebungsdaten bestimmtwurde. Die entsprechendenDiagramme sind deswegen an dieserStelle ausPlatzgründenausgespart. IndenAbb.5.8und5.9sinddieVerläufeder imExperimentgesondertgemessenenNor- malkräfteunddieentsprechendentheoretischenVorhersagengezeigt.DieÜbereinstimmung ist zwar schlechter als bei denVerschiebungenundGeschwindigkeiten (besonders imFall derExperimentemitKartoffelhälften), aber trotzdemnochzufriedenstellend. Insbesondere mussmankritischanmerken,dass imExperimentderZeitpunktderBewegungsumkehram Abb.5.6 Verlaufder EindrucktiefealsFunktionder Zeit fürdenStoßeiner Gummihalbkugel aufeine starrePlatte.Theoretische Vorhersageundexperimentelle Ergebnisse 0 5 10 15 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 t [ms] Van Zeebroecket al. Kuwabara & Kono MDR Abb.5.7 Verlaufder EindrucktiefealsFunktionder Zeit fürdenStoßeiner Kartoffelhälfte aufeine starre Platte.TheoretischeVorhersage undexperimentelleErgebnisse 0 2 4 6 8 10 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 t [ms] Van Zeebroecket al. Kuwabara & Kono MDR